EcoTan ha scritto:L'equazione è questa:
![LC\frac{d^2v}{dt^2}+\frac{L}{R}\frac{dv}{dt}+v=0 LC\frac{d^2v}{dt^2}+\frac{L}{R}\frac{dv}{dt}+v=0](/forum/latexrender/pictures/968698d322d6d5e0fc39fdcd122d3143.png)
Puoi fare i conti cercando una soluzione del tipo:
![v=Ae^{-\alpha t}\sin{(\omega_0t + \phi)} v=Ae^{-\alpha t}\sin{(\omega_0t + \phi)}](/forum/latexrender/pictures/eae9d4aa27730be038a863564c02733f.png)
, e poi applicando le condizioni iniziali.
Oppure con Laplace:
![\frac{1}{\omega_0}s^2 + \frac{1}{Q}s +\omega_0=0 \frac{1}{\omega_0}s^2 + \frac{1}{Q}s +\omega_0=0](/forum/latexrender/pictures/78cb7d8d64f28c70070626dd7b31c1e5.png)
Con
![\omega_0=\frac{1}{\sqrt{LC}} \omega_0=\frac{1}{\sqrt{LC}}](/forum/latexrender/pictures/25cac2f574e5be95b77e6ded7784d847.png)
e
![Q=R\sqrt{\frac{C}{L}} Q=R\sqrt{\frac{C}{L}}](/forum/latexrender/pictures/cc00deec3127149cf2687779e455e225.png)
, che dà:
![s_{1,2}=\frac{\omega_0}{2}\left(-\frac{1}{Q} \pm \sqrt{\frac{1}{Q^2}-4}\right)=-\frac{\omega_0}{2Q} \pm \omega_0 \sqrt{\frac{1}{4Q^2}-1} s_{1,2}=\frac{\omega_0}{2}\left(-\frac{1}{Q} \pm \sqrt{\frac{1}{Q^2}-4}\right)=-\frac{\omega_0}{2Q} \pm \omega_0 \sqrt{\frac{1}{4Q^2}-1}](/forum/latexrender/pictures/a6618480434779130383c64bb33095f9.png)
Se i poli sono complessi coniugati (radice negativa), si può scrivere:
![s_{1,2}=-\frac{\omega_0}{2Q} \pm j\omega_0 \sqrt{1-\frac{1}{4Q^2}} s_{1,2}=-\frac{\omega_0}{2Q} \pm j\omega_0 \sqrt{1-\frac{1}{4Q^2}}](/forum/latexrender/pictures/630e758073d3c5e044d7d25c50b645a9.png)
Che è esattamente quello che riporta
l'articolo, cioè che i poli di un circuito smorzato si spostano e fanno cambiare la frequenza di ringing. La soluzione poi sarà del tipo
![v(t)=Ae^{s_1 t}+Be^{s_2 t} v(t)=Ae^{s_1 t}+Be^{s_2 t}](/forum/latexrender/pictures/39ef72911ad43c1134621d3b5973b940.png)
, i coefficienti si sistemano con le condizioni iniziali e le eventuali sorgenti.
lelerelele ha scritto:rallentala sua velocità, ma il periodo rimane lo stesso, altrimenti gli orologi andrebbero piu forte quando carichi e piu piano quando scarichi.
Secondo me no, anche perché il pendolo a differenza di un LC è intrinsecamente non lineare: l'equazione del moto armonico del pendolo
![\frac{d^2\theta}{dt^2}+\omega_0^2\theta =0 \frac{d^2\theta}{dt^2}+\omega_0^2\theta =0](/forum/latexrender/pictures/b3f75c4cef79de371784346416055b33.png)
è un'approssimazione che vale solo finché l'angolo
![\theta \theta](/forum/latexrender/pictures/2554a2bb846cffd697389e5dc8912759.png)
è piccolo, altrimenti la linearizzazione al primo ordine non vale più e bisogna scrivere
![\frac{d^2\theta}{dt^2}+\omega_0^2\sin{\theta} =0 \frac{d^2\theta}{dt^2}+\omega_0^2\sin{\theta} =0](/forum/latexrender/pictures/64e6c5379dc7123fb298cede872acddc.png)
.
Se supponiamo che l'angolo sia piccolo e introduciamo attrito, allora l'equazione differenziale diventa
![\frac{d^2\theta}{dt^2}+\frac{\omega_0}{Q}\frac{d\theta}{dt}+\omega_0^2\theta =0 \frac{d^2\theta}{dt^2}+\frac{\omega_0}{Q}\frac{d\theta}{dt}+\omega_0^2\theta =0](/forum/latexrender/pictures/73db49d511bddf07c4e2c0d43370d65c.png)
Che è esattamente la stessa per un RLC, con le medesime conseguenze.